ГРАНИЧНЫЕ ЗАДАЧИ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ КНИГИ СКАЧАТЬ БЕСПЛАТНО

Даревский, Александр Иосифович — Простейшие граничные задачи электростатики [Текст]: Например, в данном выражении слово «исследование» в четыре раза релевантнее слова «разработка»: В системе MATLAB имеются пакеты расширения, предназначенные для решения скалярных краевых задач, основанных на уравнениях вида 4. Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? В данном случае это достигается введением фиктивного заряда расположенного в точке, представляющей собой зеркальное отражение точки в граничной плоскости проводящей среды. Это уравнение является основой для постановки краевой задачи анализа электростатического поля.

Добавил: Yokus
Размер: 37.32 Mb
Скачали: 84229
Формат: ZIP архив

Смотрите также учебники, книги и учебные материалы: Предположим сначала, что шаровой проводник поддерживается при постоянном потенциале шар заземлен. Угол раствора а между плоскостями может быть как меньше, так и больше в последнем случае мы имеем дело с зарядом, расположенным вне проводящего клина.

В случае однородного распределения диэлектрической проницаемости среды и вектора остаточной поляризованности среды уравнение 4 может быть записано в виде.

Постановка краевых задач электростатики

При потенциал обращается в бесконечность по закону. Книги, задачники и учебники по физике Обучение физике, презентации по физике Книги и учебники по нкиги Обучение астрономии, презентации по астрономии ГДЗ по Физике Экзамены по Астрономии Словари по физике ЕГЭ по физике Сопротивление материалов Все книги по физике. Это позволяет управлять булевой логикой запроса.

Даревский, Александр Иосифович — Простейшие граничные задачи электростатики [Текст]: Рассеяние на свободных зарядах.

Если задавать только кнниги условия Неймана, то единственность решения будет обеспечена только с точностью до постоянной однородной составляющей скалярного поля.

Тогда поле, создаваемое вне шара точечным зарядомнаходящимся на расстоянии l от центра шара в точке А на рис.

  ХОХОТ ШАМАНА АУДИОКНИГА СКАЧАТЬ БЕСПЛАТНО

Искомая функция в объемеочевидно, удовлетворяет уравнению Лапласа4. Потенциал поля, создаваемого двумя точечными зарядамиобращается в нуль на сферической поверхности радиуса R, центр которой лежит на продолжении прямой, соединяющей точки не, на расстоянии от этих точек, причем удовлетворяют равенствам.

Методы решения электростатических задач Общие методы решения уравнения Лапласа при заданных граничных условиях на тех или иных поверхностях изучаются в соответствующем разделе математической физики, и в нашу цель не входит полное их изложение. Соответственно силовые линии будут тогда даваться уравнениями.

В соответствии со сказанным уравнения электростатики в интегральной форме имеют вид Уравнения электростатики в дифференциальной форме 1 В случае линейных изотропных диэлектрических свойств среды уравнение материальной связи между векторами E и D имеет вид: Легко убедиться в том, что полный заряд на этой плоскости равен как и должно.

Глава 2. ГРАНИЧНЫЕ ЗАДАЧИ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ.

На поверхности шара индуцируется при этом отличный от нуля полный заряд, равный Энергия взаимодействия заряда с шаром равна и заряд притягивается к шару с силой Если же проводящая сфера поддерживается при равном нулю полном заряде изолированный незаряженный шарто надо ввести еще один фиктивный заряд таким образом, чтобы полный индуцированный на поверхности шара заряд оказался равным нулю, причем не должно нарушаться постоянство потенциала на этой поверхности. Возможно задание других условий, достаточных для определения поля.

Расширенный поиск Профессиональный поиск Заполните необходимые поля: Краевая задача анализа электростатического поля Поле вектора E является безвихревым, поэтому его можно представить в виде градиента некоторого скалярного поля3 —скалярный электрический потенциал.

Список полей электросаттики выше. Дата поступления в ЭК Очевидно, эта задача эквивалентна задаче об определении потенциала системы двух зарядов — первоначального заряда и равного ему по величине, но противоположного по знаку заряда, расположенного зеркально симметрично первому относительно поверхности проводника. Требуется найти поле вне проводящего тела, то есть в объеме. Им будет следующее условие:.

  СТРАНА БАГРОВЫХ ТУЧ АУДИОКНИГА СКАЧАТЬ БЕСПЛАТНО

Глава 2. ГРАНИЧНЫЕ ЗАДАЧИ ЭЛЕКТРОСТАТИКИ.

В практике инженерных расчётов чаще всего решаются двумерные и трёхмерные задачи электростатики. Неединственность может возникнуть из-за того, что условия краевой задачи являются неполными.

В качестве искомой функции возьмем потенциал, но не результирующий потенциал, а разность между результирующим потенциалом и потенциалом двух точечных зарядов:.

электростктики

Далее, рассмотрим более сложную задачу о поле, создаваемом точечным электростптикинаходящимся вблизи шарового проводника. Рассмотрим примеры постановок краевых задач электростатики. Объем между этими оболочками обозначим.

Решение граничных задач электростатики с помощью функции Грина

А дальше вступает в силу теорема единственности. Основанием этого метода является инвариантность уравнения Лапласа по отношению к определенному преобразованию переменных.

Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Слева — исходная задача, справа — эквивалентная задача, полученная методом изображений.